Aloittamalla Klein Gordonista sijaintitilassa, \ aloita {tasaa *} \ vasemmalle (\ frac {\ partial ^ 2} {\ osittainen t ^ 2} - \ nabla ^ 2 + m ^ 2 \ oikea) \ phi (\ mathbf {x}, t) = 0 \ end {tasaa *} Ja käyttämällä Fourier-muunnosta: $ \ displaystyle \ phi (\ mathbf {x}, t) = \ int \ frac {d ^ 3p} {(2 \ pi) ^ 3} e ^ {i \ mathbf {p} \ cdot \ mathbf {x}} \ phi (\ mathbf {p}, t) $: \ begin {tasaa *} \ int \ frac {d ^ 3p } {(2 \ pi) ^ 3} \ vasen (\ frac {\ osal ^ 2} {\ osittainen t ^ 2} - \ nabla ^ 2 + m ^ 2 \ oikea) e ^ {i \ mathbf {p} \ cdot \ mathbf {x}} \ phi (\ mathbf {p}, t) & = 0 \\\ int \ frac {d ^ 3p} {(2 \ pi) ^ 3} e ^ {i \ mathbf {p} \ cdot \ mathbf {x}} \ vasen (\ frac {\ partial ^ 2} {\ osittainen t ^ 2} + | \ mathbf {p} | ^ 2 + m ^ 2 \ oikea) \ phi (\ mathbf {p }, t) & = 0 \ end {align *} Nyt en ymmärrä, miksi voimme päästä eroon integraalista, jättäen \ begin {align *} \ left (\ frac {\ partial ^ 2 } {\ osittainen t ^ 2} + | \ mathbf {p} | ^ 2 + m ^ 2 \ oikea) \ phi (\ mathbf {p}, t) = 0 \ loppu {tasaa *}